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PenduleMecaniqueLa mécanique au collégial - Martin Aubé 2008
Le pendule simpleLe pendule simple est constitué d'une masse suspendue au bout d'un fil de longueur r. Si nous soulevons la masse d'un angle {#\theta#} assez faible (moins de 5o) en maintenant le fil tendu, puis la relâchons, elle sera entraînée dans un mouvement périodique. ![]() Le mouvement de la masse se fait perpendiculairement au fil. Si on écrit la 2e loi de Newton le long de cette trajectoire l'accélération considérée sera l'accélération tangentielle (at). {# \sum F_t = m a_t #} {#-m g sin(\theta) = m a_t#} Toutefois la position le long de la trajectoire peut être reliée à l'angle à partir de la définition d'un angle en radians. {#\theta=\frac{l}{r}#} où l est la longueur de l'arc de cercle soustendu entre le point le plus bas et la position de la masse. La première dérivée de {#\theta#} par rapport au temps donne {#\frac{d\theta}{dt}=\frac{1}{r} \frac{dl}{dt} = \frac{v_t}{r} #} En dérivant à nouveau nous obtenons l'accélération angulaire {#\frac{d^2\theta}{dt^2}=\frac{1}{r} \frac{d^2l}{dt^2} = \frac{a_t}{r} #} Soit {#a_t = r \frac{d^2\theta}{dt^2}#} que nous pouvons intégrer à l'équation de Newton. {#-m g sin(\theta) = m r \frac{d^2\theta}{dt^2}#} Pour de petits angles en radian, nous pouvons démontrer que {#sin(\theta) \approx \theta#} de sorte que l'équation peut s'écrire sous une forme approximative comme: {#-m g \theta = m r \frac{d^2\theta}{dt^2}#} Cette équation est tout à fait similaire à l'équation du système masse-ressort et par analogie pour pouvons rapidement établir que
où
La période d'oscillation d'un pendule simple ne dépend donc que de la valeur de g et de la longueur du pendule. La masse suspendue n'a aucune incidence sur la période d'oscillation. {#\theta_0#} est l'amplitude de l'oscillation en radians.
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